Это допущение основывается на том, что при малых коэффициентах поглощения (следовательно, и испускания) основным источником излучения являются граничные поверхности, и хотя сам вектор потока излучения может быть велик, его дивергенция мала вследствие малости а. Физически это означает, что при рассмотрении процесса распространения температурных волн в полупрозрачных средах мы ограничиваемся случаем, когда радиационным теплообменом граничных поверхностей со средой и внутри самой среды можно пренебречь. Это справедливо как для оптически тонких слоев. Это уравнение является основным расчетным соотношением метода определения теплофизических характеристик полупрозрачных веществ. Приводить раздельный анализ зависимости модуля и аргумента температурной волны от переменных параметров нецелесообразно, так как подобное разделение резко затрудняет уяснение физической стороны волнового процесса. Второй вектор, обусловленный непосредственным радиационным теплообменом между граничными поверхностями. При достаточно больших к фаза переменной составляющей температуры на границе (при отсутствии теплообмена с окружающей средой) стремится к величине, а амплитуда пропорциональна как в случае распространения температурных волн в полу бесконечной среде. Связанная с переменная составляющая вектора радиации индуцирует температурные колебания.