В первом случае шлифованные поверхности нагревателя и холодильника притирались к шлифованным поверхностям образца. Во втором случае образец, нагреватель и холодильник имели полированные поверхности. Как видно, данные, оцениваемые авторами, как наиболее достоверные, совпадают с экспериментальными данными для обоих образцов при температурах до 300° С. При более высоких температурах результаты эксперимента для двух образцов резко расходятся, а литературные данные лежат между ними. При температуре 700° С эффективная теплопроводность второго образца в два раза выше, чем у первого, хотя и в нем вектор радиации отличен от нуля. Следует отметить, что данная методика позволяет лишь качественно судить о наличии радиационного переноса в полупрозрачных образцах. Кроме того, степень черноты материала границ в контакте с исследуемой средой может отличаться от значений, измеренных в вакууме или газах. Метод разделения радиационной и составляющих теплового потока, основанный на изменении геометрических характеристик образца, можно пояснить, переписав формулу. При скобках, определяющее радиационный вклад в эффективный коэффициент теплопроводности, стремится к нулю при уменьшении. Измеряя эффективный коэффициент теплопроводности на нескольких образцах разной толщины и экстраполируя на нулевую толщину, можно получить коэффициент фононной теплопроводности. Но так как величина нелинейно зависит от толщины, то точность подобной экстраполяции невелика.